【導(dǎo)讀】對于電氣工程的基本原理，大多數(shù)人是早已知道(或曾經(jīng)知道)，而本文將會對電氣工程的基本原理進一步介紹，并試圖梳理出一些新的見解，嘗試在論述中添加一些新東西。
對于電氣工程的基本原理，大多數(shù)人是早已知道(或曾經(jīng)知道)，而本文將會對電氣工程的基本原理進一步介紹，并試圖梳理出一些新的見解，嘗試在論述中添加一些新東西。
雅可比定律(Jacobi''''s Law)
大多數(shù)工程師都熟悉最大功率傳輸定理(也稱為雅可比定律)。圖1顯示了一個電阻源和阻性負載，其目的是將功率從電阻源傳輸?shù)截撦d。這個原理可以如此闡述：“當(dāng)電阻源的內(nèi)阻等于負載的電阻，所傳遞的功率最大，外部電阻可以改變，但內(nèi)部電阻是恒定的。”(圖1)。
圖1 電路圖顯示連接到阻性負載的電阻源。
當(dāng)RL = RS時，傳輸?shù)截撦d的功率最大。一個經(jīng)常被忽視的約束是假設(shè)源電阻(RS)是固定的，不受控制，否則，會選擇RS = 0作為從電阻源獲得最大傳輸功率的最佳值。
圖2顯示傳輸給負載的功率如何隨RL / RS變化。傳輸?shù)絉L的功率取決于通過負載的電流和負載兩端的電壓。RL值變大會增加電壓(VL)，但使電流(IL)減少，類似地，RL值變小會增加負載電流，但會降低負載電壓。運用一點微積分知識可以看出，最大功率發(fā)生在RL = RS時。
圖2 PL與RL / RS的關(guān)系曲線顯示，當(dāng)RL / RS = 1時負載的功率最大
復(fù)阻抗
現(xiàn)在考慮阻抗是復(fù)數(shù)的AC情況，如圖3所示。源阻抗為ZS = RS + jXS，負載阻抗為ZL = RL + jXL，當(dāng)ZL是ZS的復(fù)共軛時，產(chǎn)生最大功率傳輸。也就是說，RL = RS和XL = -XS，這有時被稱為復(fù)共軛匹配，正如預(yù)想的那樣，如果XS = 0，又退回到阻性的情況。
圖3 電路圖顯示相連的負載和電源都有復(fù)阻抗
都與相位有關(guān)
有趣的是，當(dāng)XL = -XS時，電壓源VS可看做純電阻(RS + RL)，這顯示電壓源輸出的電流與電壓同相。這并非巧合，電壓和電流波形之間的相位在負載的平均功率中起著重要作用。來看看復(fù)阻抗的瞬時電壓、電流和功率的時域表示。
瞬時功率由公式(1)給出：
p(t) = v(t)i(t) (1)
假設(shè)v(t)和i(t)都是正弦曲線：
其中Φ是電壓和電流波形之間的相位差。
圖4顯示了在Φ=45°時的時域波形v(t)、i(t)和p(t)。
圖4 Φ=45時的v(t)、i(t)和p(t)波形圖
應(yīng)用三角函數(shù)恒等式：
p(t)表達式由常數(shù)項(1/2VSILcosΦ)和兩倍于原始頻率的余弦函數(shù)組成。我們通常只對波形中的平均功率感興趣，這可以透過在波形的一個周期上對p(t)求積分得到。雙頻余弦將平均為零，僅留下常數(shù)項，因此平均功率為：
PAVERAGE = 1/2VSILcosΦ
圖4中的p(t)曲線說明，瞬時功率以正弦方式變化，甚至在部分周期內(nèi)變?yōu)樨撝?。只?Phi;不等于零，都有可能發(fā)生這種情況。從圖中還可以看到，p(t)的平均值為正，這表示功率被傳輸?shù)搅素撦d。
電力工程師會使用真實功率和視在功率(Apparent Power)的概念來量化相位對功率的影響。真實功率代表實際傳輸?shù)墓β?，包括v和i之間的相位影響，以瓦特(W)為單位測量。視在功率是一個更簡化的概念，只是原始電流乘以電壓，以伏安(VA)為單位測量，以區(qū)別于真實功率。
電力工程師也使用功率因子(PF)的概念：
對于正弦波形，功率因素等于電壓和電流波形間相角的余弦：
PF = cosφ
功率因子是量化有多少視在功率轉(zhuǎn)換為有用(真實)功率的簡單直覺方式。如果Φ=0，則PTRUE = PAPPARENT，PF=1;當(dāng)Φ=±90°時，PTRUE下降到零，PF=0。圖4所示的例子是Φ=45°，功率因素=0.707，說明PTRUE等于PAPPARENT的70%。
總結(jié)
本文回顧了最大功率傳輸?shù)幕A(chǔ)知識和相位關(guān)系的重要性，并將其與功率因子、真實和視在功率等電力工程概念結(jié)合。忽略對傳輸線的討論，來體現(xiàn)這些功率傳輸概念與通常的傳輸線概念(例如駐波比、回波損耗和反射系數(shù))之間的很多共同之處。
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